Ви благодариме што ја посетивте природата. Верзијата на прелистувачот што ја користите има ограничена поддршка за CSS. За најдобро искуство, препорачуваме да користите понова верзија на прелистувачот (или да го исклучите режимот за компатибилност во Internet Explorer). Во исто време, за да обезбедиме континуирана поддршка, ќе прикажуваме страници без стилови и JavaScript.
Магнетните својства на тврдиот хексаферит SrFe12O19 (SFO) се контролирани од сложениот однос на неговата микроструктура, што ја одредува нивната важност за апликациите на постојан магнет. Изберете група SFO наночестички добиени со синтеза на спонтано согорување сол-гел и изведете длабинска структурна структурна рендгенска дифракција на прав (XRPD) со анализа на профилот на линијата G(L). Добиената дистрибуција на големината на кристалитот ја открива очигледната зависност на големината долж насоката [001] од методот на синтеза, што доведува до формирање на ронливи кристалити. Дополнително, големината на наночестичките SFO беше одредена со анализа на трансмисиона електронска микроскопија (TEM) и беше проценет просечниот број на кристалити во честичките. Овие резултати се евалуирани за да се илустрира формирањето на состојби на еден домен под критичната вредност, а волуменот на активирање е изведен од мерењата на магнетизација зависни од времето, насочени кон разјаснување на процесот на обратна магнетизација на тврдите магнетни материјали.
Магнетните материјали со нано размери имаат големо научно и технолошко значење, бидејќи нивните магнетни својства покажуваат значително различно однесување во споредба со нивната волуменска големина, што носи нови перспективи и примени1,2,3,4. Меѓу наноструктурираните материјали, хексаферитот од типот М SrFe12O19 (SFO) стана атрактивен кандидат за примена на постојани магнети5. Всушност, во последниве години, направена е многу истражувачка работа за приспособување на материјалите засновани на SFO во наноскала преку различни методи на синтеза и обработка за да се оптимизираат големината, морфологијата и магнетните својства6,7,8. Покрај тоа, тој доби големо внимание во истражувањето и развојот на системи за спојување на размена9,10. Неговата висока магнетокристална анизотропија (K = 0,35 MJ/m3) ориентирана долж c-оската на неговата шестоаголна решетка 11,12 е директен резултат на сложената корелација помеѓу магнетизмот и кристалната структура, кристалитите и големината на зрната, морфологијата и текстурата. Затоа, контролирањето на горенаведените карактеристики е основа за исполнување на специфични барања. Слика 1 ја илустрира типичната хексагонална просторна група P63/mmc на SFO13, и рамнината што одговара на рефлексијата на студијата за анализа на профилот на линијата.
Помеѓу сродните карактеристики на намалувањето на големината на феромагнетните честички, формирањето на една состојба на домен под критичната вредност доведува до зголемување на магнетната анизотропија (поради повисокиот однос на површината и волуменот), што доведува до принудно поле14,15. Широката област под критичната димензија (DC) кај тврди материјали (типична вредност е околу 1 µm), и е дефинирана со таканаречената кохерентна големина (DCOH)16: ова се однесува на методот со најмал волумен за демагнетизација во кохерентна големина (DCOH). Во компонентите на наночестичките (NP), критичниот волумен на пресврт зависи од магнетниот вискозитет (S), а неговата зависност од магнетното поле дава важни информации за процесот на префрлување на магнетизацијата на NP17,18.
Погоре: Шематски дијаграм на еволуцијата на принудното поле со големина на честички, што го прикажува соодветниот процес на враќање на магнетизацијата (прилагодено од 15). SPS, SD и MD значат суперпарамагнетна состојба, единечен домен и мултидомен, соодветно; DCOH и DC се користат за дијаметар на кохерентност и критичен дијаметар, соодветно. Долу: Скици на честички со различни големини, кои го покажуваат растот на кристалитите од еднокристални во поликристални.
Меѓутоа, во наноскалата, воведени се и нови сложени аспекти, како што се силната магнетна интеракција помеѓу честичките, дистрибуцијата на големината, обликот на честичките, површинското нарушување и насоката на лесната оска на магнетизација, а сето тоа ја прави анализата попредизвиклива19. 20 . Овие елементи значително влијаат на дистрибуцијата на енергетската бариера и заслужуваат внимателно разгледување, а со тоа влијаат на режимот на враќање на магнетизацијата. Врз основа на ова, особено е важно правилно да се разбере корелацијата помеѓу магнетниот волумен и физичкиот наноструктурен хексаферит од типот М SrFe12O19. Затоа, како модел систем, користевме сет на SFO подготвени со метод на сол-гел од дното нагоре и неодамна спроведевме истражување. Претходните резултати укажуваат дека големината на кристалитите е во опсег на нанометри, а таа, заедно со обликот на кристалитите, зависи од термичката обработка што се користи. Дополнително, кристалноста на таквите примероци зависи од методот на синтеза и потребна е подетална анализа за да се разјасни односот помеѓу кристалитите и големината на честичките. Со цел да се открие оваа врска, преку анализа на трансмисиона електронска микроскопија (TEM) во комбинација со методот на Ритвелд и анализа на линискиот профил на висока статистичка дифракција на прашок со рендген, параметрите на кристалната микроструктура (т.е. кристалити и големина на честички, облик) беа внимателно анализирани. . XRPD) режим. Структурната карактеризација има за цел да ги одреди анизотропните карактеристики на добиените нанокристалити и да ја докаже изводливоста на анализата на линиски профили како робусна техника за карактеризирање на проширување на врвовите до опсегот на нано размери на (феритни) материјали. Откриено е дека волуменски пондерираната дистрибуција на големината на кристалитот G(L) силно зависи од кристалографската насока. Во оваа работа, покажуваме дека навистина се потребни дополнителни техники за прецизно извлекување на параметрите поврзани со големината за прецизно да се опише структурата и магнетните карактеристики на таквите примероци од прав. Процесот на обратна магнетизација исто така беше проучен за да се разјасни врската помеѓу карактеристиките на морфолошката структура и магнетното однесување.
Ритвелдовата анализа на податоците за дифракција на прав со рендген (XRPD) покажува дека големината на кристалитот долж оската c може да се прилагоди со соодветна термичка обработка. Специфично покажува дека врвното проширување забележано во нашиот примерок веројатно се должи на анизотропната форма на кристалит. Дополнително, конзистентноста помеѓу просечниот дијаметар анализиран од Ритвелд и дијаграмот Вилијамсон-Хол (
TEM сликите со светло поле на (а) SFOA, (б) SFOB и (в) SFOC покажуваат дека тие се составени од честички со форма на плоча. Соодветните распределби на големини се прикажани во хистограмот на панелот (df).
Како што забележавме и во претходната анализа, кристалитите во примерокот од вистински прав формираат полидисперзен систем. Бидејќи методот на Х-зраци е многу чувствителен на кохерентниот блок на расејување, потребна е темелна анализа на податоците за дифракција на прав за да се опишат фините наноструктури. Овде, големината на кристалитите се дискутира преку карактеризација на функцијата за дистрибуција на големината на кристалитите со волуменска тежина G(L)23, што може да се толкува како густина на веројатност за наоѓање кристалити со претпоставена форма и големина, а нејзината тежина е пропорционална со тоа. Волумен, во анализираниот примерок. Со призматичен облик на кристалит, може да се пресмета просечната големина на кристалит пондерирана според волуменот (просечна должина на страните во насоките [100], [110] и [001]). Затоа, ги избравме сите три SFO примероци со различни големини на честички во форма на анизотропни снегулки (види Референца 6) за да ја оцениме ефективноста на оваа постапка за да добиеме точна дистрибуција на големината на кристалитот на материјалите со нано размери. Со цел да се оцени анизотропната ориентација на феритните кристалити, беше извршена анализа на линиски профил на податоците од XRPD на избраните врвови. Тестираните SFO примероци не содржеа пригодна (чиста) дифракција од повисок ред од истиот сет на кристални рамнини, така што беше невозможно да се оддели придонесот за проширување на линијата од големината и изобличувањето. Во исто време, забележаното проширување на дифракционите линии е поверојатно да се должи на ефектот на големината, а просечната форма на кристалит се проверува преку анализа на неколку линии. Слика 4 ја споредува волуменски пондерираната функција на дистрибуција на големината на кристалит G(L) долж дефинираната кристалографска насока. Типичната форма на дистрибуција на големината на кристалитите е логнормна дистрибуција. Една карактеристика на сите добиени дистрибуции на големини е нивната едномодалност. Во повеќето случаи, оваа дистрибуција може да се припише на некој дефиниран процес на формирање на честички. Разликата помеѓу просечната пресметана големина на избраниот врв и вредноста извлечена од рафинирањето на Ритвелд е во прифатлив опсег (со оглед на тоа што процедурите за калибрација на инструментот се различни помеѓу овие методи) и е иста како онаа од соодветниот сет на рамнини од Debye Просечната големина што се добива е конзистентна со равенката на Шерер, како што е прикажано во Табела 2. Трендот на волуменската просечна големина на кристалит кај двете различни техники на моделирање е многу сличен, а отстапувањето на апсолутната големина е многу мало. Иако може да има несогласувања со Ритвелд, на пример, во случај на (110) одраз на SFOB, тоа може да биде поврзано со правилното одредување на позадината од двете страни на избраниот одраз на растојание од 1 степен 2θ во секоја насока. Сепак, одличниот договор помеѓу двете технологии ја потврдува релевантноста на методот. Од анализата на проширувањето на врвот, очигледно е дека големината долж [001] има специфична зависност од методот на синтеза, што резултира со формирање на ронливи кристалити во SFO6,21 синтетизирани со сол-гел. Оваа карактеристика го отвора патот за употреба на овој метод за дизајнирање нанокристали со преференцијални форми. Како што сите знаеме, сложената кристална структура на SFO (како што е прикажано на слика 1) е јадрото на феромагнетното однесување на SFO12, така што карактеристиките на обликот и големината може да се прилагодат за да се оптимизира дизајнот на примерокот за апликации (како трајно поврзани со магнет). Истакнуваме дека анализата на големината на кристалитот е моќен начин за опишување на анизотропијата на кристалитните форми и дополнително ги зајакнува претходно добиените резултати.
(а) SFOA, (б) SFOB, (в) избраната рефлексија на SFOC (100), (110), (004) дистрибуција на големина на кристалит пондерирана во волумен G(L).
Со цел да се оцени ефикасноста на постапката за да се добие прецизна дистрибуција на големината на кристалитот на материјалите во прав и да се примени на сложени наноструктури, како што е прикажано на слика 5, потврдивме дека овој метод е ефикасен кај нанокомпозитните материјали (номинални вредности). Точноста на куќиштето е составена од SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w %). Овие резултати се целосно конзистентни со анализата на Ритвелд (видете го насловот на Слика 5 за споредба), и во споредба со еднофазниот систем, нанокристалите SFO можат да истакнат повеќе морфологија слична на плоча. Овие резултати се очекува да ја применат оваа анализа на профилот на линијата на посложени системи во кои неколку различни кристални фази може да се преклопуваат без губење на информации за нивните соодветни структури.
Дистрибуција на големината на кристалитот со волуменска тежина G(L) на избраните рефлексии на SFO ((100), (004)) и CFO (111) во нанокомпозити; за споредба, соодветните вредности за анализа на Ритвелд се 70(7), 45(6) и 67(5) nm6.
Како што е прикажано на слика 2, определувањето на големината на магнетниот домен и правилната проценка на физичкиот волумен се основа за опишување на такви сложени системи и за јасно разбирање на интеракцијата и структурниот ред помеѓу магнетните честички. Неодамна, магнетното однесување на SFO примероците е детално проучено, со посебно внимание на процесот на обратна магнетизација, со цел да се проучи неповратната компонента на магнетната подложност (χirr) (Слика S3 е пример за SFOC)6. Со цел да се добие подлабоко разбирање за механизмот за враќање на магнетизацијата во овој наносистем базиран на ферити, извршивме мерење на магнетна релаксација во обратното поле (HREV) по заситеноста во дадена насока. Размислете за \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (видете Слика 6 и дополнителниот материјал за повеќе детали) и потоа добијте ја јачината на активирањето (VACT). Бидејќи може да се дефинира како најмал волумен на материјал што може кохерентно да се преврти во некој настан, овој параметар го претставува „магнетниот“ волумен вклучен во процесот на превртување. Нашата вредност на VACT (види Табела S3) одговара на сфера со дијаметар од приближно 30 nm, дефинирана како кохерентен дијаметар (DCOH), кој ја опишува горната граница на менувањето на магнетизацијата на системот со кохерентна ротација. Иако постои огромна разлика во физичкиот волумен на честичките (SFOA е 10 пати поголем од SFOC), овие вредности се прилично константни и мали, што покажува дека механизмот за враќање на магнетизацијата на сите системи останува ист (во согласност со она што го тврдиме е единствениот домен систем) 24 . На крајот, VACT има многу помал физички волумен од XRPD и TEM анализата (VXRD и VTEM во Табела S3). Затоа, можеме да заклучиме дека процесот на префрлување не се случува само преку кохерентна ротација. Забележете дека резултатите добиени со користење на различни магнетометри (слика S4) даваат доста слични вредности на DCOH. Во овој поглед, многу е важно да се дефинира критичниот дијаметар на честичка од еден домен (DC) со цел да се одреди најразумниот процес на пресврт. Според нашата анализа (види дополнителен материјал), можеме да заклучиме дека добиениот VACT вклучува некохерентен механизам за ротација, бидејќи DC (~0,8 μm) е многу далеку од DC (~0,8 μm) на нашите честички, т.е. формирање на ѕидови на домен не е Потоа доби силна поддршка и доби конфигурација на еден домен. Овој резултат може да се објасни со формирањето на доменот на интеракција25, 26. Претпоставуваме дека еден кристалит учествува во домен на интеракција, кој се протега на меѓусебно поврзани честички поради хетерогената микроструктура на овие материјали27,28. Иако методите на Х-зраци се чувствителни само на фината микроструктура на домени (микрокристали), мерењата на магнетната релаксација обезбедуваат докази за сложени феномени кои можат да се појават во наноструктурирани SFO. Затоа, со оптимизирање на големината на нанометарот на зрната SFO, можно е да се спречи префрлување на процесот на инверзија на повеќе домени, а со тоа да се одржи високата принуда на овие материјали.
(а) Кривата на магнетизација зависна од времето на SFOC измерена на различни вредности на HREV на обратно поле по заситеноста на-5 T и 300 K (означена до експерименталните податоци) (магнетизацијата е нормализирана според тежината на примерокот); за јасност, Вметнувањето ги прикажува експерименталните податоци од 0,65 Т поле (црн круг), кое најдобро одговара (црвена линија) (магнетизацијата е нормализирана на почетната вредност M0 = M(t0)); (б) соодветниот магнетен вискозитет (S) е инверзна на SFOC A функција на полето (линијата е водилка за окото); (в) шема на механизам за активирање со детали за скалата на физичка/магнетна должина.
Општо земено, превртувањето на магнетизацијата може да се случи преку низа локални процеси, како што се нуклеирање на ѕидот на доменот, ширење и прикачување и откачување. Во случај на феритни честички со еден домен, механизмот за активирање е посредуван од нуклеација и се активира со промена на магнетизацијата помала од вкупниот волумен на магнетно пресврт (како што е прикажано на Слика 6в)29.
Јазот помеѓу критичниот магнетизам и физичкиот дијаметар имплицира дека некохерентниот режим е истовремен настан на промена на магнетниот домен, што може да се должи на материјалните нехомогености и површинската нерамномерност, кои стануваат корелирани кога големината на честичката се зголемува за 25, што резултира со отстапување од униформа состојба на магнетизација.
Затоа, можеме да заклучиме дека во овој систем, процесот на враќање на магнетизацијата е многу комплициран, а напорите за намалување на големината во нанометарската скала играат клучна улога во интеракцијата помеѓу микроструктурата на феритот и магнетизмот. .
Разбирањето на сложената врска помеѓу структурата, формата и магнетизмот е основа за дизајнирање и развој на идни апликации. Анализата на линискиот профил на избраната XRPD шема на SrFe12O19 ја потврди анизотропната форма на нанокристалите добиени со нашиот метод на синтеза. Во комбинација со ТЕМ анализата, беше докажана поликристалната природа на оваа честичка, и последователно беше потврдено дека големината на SFO истражена во оваа работа е помала од критичниот дијаметар на еден домен, и покрај доказите за раст на кристалитите. Врз основа на ова, ние предлагаме неповратен процес на магнетизација заснован на формирање на домен на интеракција составен од меѓусебно поврзани кристалити. Нашите резултати ја докажуваат тесната корелација помеѓу морфологијата на честичките, кристалната структура и големината на кристалитот што постои на нанометарско ниво. Оваа студија има за цел да го разјасни процесот на обратна магнетизација на тврдите наноструктурирани магнетни материјали и да ја одреди улогата на карактеристиките на микроструктурата во добиеното магнетно однесување.
Примероците беа синтетизирани со употреба на лимонска киселина како хелатен агенс/гориво според методот на спонтано согорување сол-гел, објавен во Упатството 6. Условите за синтеза беа оптимизирани за да се добијат три различни големини на примероци (SFOA, SFOB, SFOC), кои беа добиени со соодветни третмани со жарење на различни температури (1000, 900 и 800°C, соодветно). Табелата S1 ги сумира магнетните својства и открива дека тие се релативно слични. На сличен начин беше подготвен и нанокомпозитот SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w%.
Шемата на дифракција беше измерена со употреба на зрачење CuKα (λ = 1,5418 Å) на дифрактометарот во прав Bruker D8, а ширината на отворот на детекторот беше поставена на 0,2 mm. Користете бројач VANTEC за собирање податоци во опсегот 2θ од 10-140°. Температурата за време на снимањето на податоците се одржуваше на 23 ± 1 °C. Рефлексијата се мери со технологија за чекор-и-скенирање, а должината на чекорот на сите тест примероци е 0,013° (2 тета); максималната максимална вредност на мерното растојание е -2,5 и + 2,5° (2тета). За секој врв се пресметани вкупно 106 кванти, додека за опашката се околу 3000 кванти. Неколку експериментални врвови (одвоени или делумно преклопени) беа избрани за понатамошна истовремена анализа: (100), (110) и (004), кои се случија на аголот Браг блиску до аголот Браг на линијата за регистрација на SFO. Експерименталниот интензитет беше коригиран за факторот на поларизација на Лоренц, а позадината беше отстранета со претпоставена линеарна промена. Стандардот NIST LaB6 (NIST 660b) беше користен за калибрирање на инструментот и спектрално проширување. Користете го LWL (Louer-Weigel-Louboutin) методот на деконволуција 30,31 за да добиете чисти дифракциони линии. Овој метод е имплементиран во програмата за анализа на профили PROFIT-software32. Од приспособувањето на податоците за измерениот интензитет на примерокот и стандардот со псевдо Voigt функцијата, се извлекува соодветната правилна линиска контура f(x). Функцијата за распределба на големината G(L) се одредува од f(x) со следење на постапката претставена во Референца 23. За повеќе детали, погледнете го дополнителниот материјал. Како додаток на анализата на профилот на линијата, програмата FULLPROF се користи за извршување на Rietveld анализа на XRPD податоци (детали може да се најдат во Maltoni et al. 6). Накратко, во моделот Ритвелд, врвовите на дифракција се опишани со модифицираната псевдо-Фојгт функција Томпсон-Кокс-Хастингс. LeBail префинетоста на податоците беше извршена на стандардот NIST LaB6 660b за да се илустрира придонесот на инструментот за проширување на врвот. Според пресметаниот FWHM (целосна ширина на половина од максималниот интензитет), равенката Дебај-Шерер може да се користи за пресметување на волуменски пондерирана просечна големина на кохерентниот кристален домен на расејување:
Каде што λ е брановата должина на зрачењето на Х-зраци, K е фактор на облик (0,8-1,2, обично еднаков на 0,9), а θ е Браг аголот. Ова се однесува на: избраниот одраз, соодветниот сет на рамнини и целата шема (10-90°).
Дополнително, за ТЕМ анализа се користеше Philips CM200 микроскоп кој работи на 200 kV и опремен со влакно LaB6 за да се добијат информации за морфологијата на честичките и дистрибуцијата на големината.
Мерењето на релаксација на магнетизација се врши со два различни инструменти: Систем за мерење на физички својства (PPMS) од магнетометар за квантен дизајн-вибрирачки примероци (VSM), опремен со суперспроводлив магнет 9 T и MicroSense Model 10 VSM со електромагнет. Полето е 2 T, примерокот е заситен во полето (μ0HMAX:-5 T и 2 T, соодветно за секој инструмент), а потоа се применува обратното поле (HREV) за да се донесе примерокот во преклопната област (близу HC ), а потоа распаѓањето на магнетизацијата се снима како функција на време од 60 минути. Мерењето се врши на 300 K. Соодветниот волумен на активирање се оценува врз основа на измерените вредности опишани во дополнителниот материјал.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Магнетни нарушувања во наноструктурирани материјали. Во новата магнетна наноструктура 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. и Nordblad, P. Колективно магнетно однесување. Во новиот тренд на магнетизам на наночестички, страници 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Магнетна релаксација во системи со фини честички. Напредокот во хемиската физика, стр. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Селмаер, диџеј итн. Новата структура и физика на наномагнетите (поканети). J. Апликативна физика 117, 172 (2015).
Де Јулијан Фернандез, Ц. итн. J. Физика. D. Аплицирајте за физика (2020).
Maltoni, P. итн. Со оптимизирање на синтезата и магнетните својства на нанокристалите SrFe12O19, двојните магнетни нанокомпозити се користат како постојани магнети. J. Физика. D. Аплицирајте за Физика 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. итн. Разјаснете ја врската помеѓу морфологијата на наночестичките, нуклеарната/магнетната структура и магнетните својства на синтеруваните магнети SrFe12O19. Нано 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. итн. Оптимизирајте ги магнетните својства на тврдите и меките материјали за производство на трајни магнети за размена на пружини. J. Физика. D. Аплицирајте за физика 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. итн. Прилагодете ги магнетните својства на тврдо-меките наноструктури SrFe12O19/CoFe2O4 преку спојување состав/фаза. J. Физика. Chemistry C 125, 5927-5936 (2021).
Maltoni, P. итн. Истражете ја магнетната и магнетната спојка на нанокомпозитите SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4. Ј. Маг. Маг. алма матер. 535, 168095 (2021).
Пуларни, RC хексагонални ферити: Преглед на синтезата, перформансите и примената на хексаферитната керамика. Уреди. алма матер. науката. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: 3D систем за визуелизација за електронска и структурна анализа. J. Применета процесна кристалографија 41, 653-658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Магнетна интеракција. Граници во нанонауката, стр. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. итн. Корелацијата помеѓу големината/ структурата на доменот на висококристалните наночестички Fe3O4 и магнетните својства. науката. Претставник 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Магнетни и магнетни материјали. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Лаурети, С. и сор. Магнетна интеракција во нанопорозни компоненти обложени со силика на наночестички CoFe2O4 со кубна магнетна анизотропија. Nanotechnology 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Ограничувања на размислувања за магнетно снимање-медиуми. Ј. Маг. Маг. алма матер. 200, 616-633 (1999).
Lavorato, GC итн. Магнетната интеракција и енергетската бариера во двојните магнетни наночестички на јадрото/обвивката се зајакнати. J. Физика. Chemistry C 119, 15755-15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Магнетни својства на наночестичките: надвор од влијанието на големината на честичките. Хемија едно евро. J. 15, 7822-7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Подобрете ги магнетните својства со контролирање на морфологијата на нанокристалите SrFe12O19. науката. Застапник 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. and Eliceiri, K. NIH Image to ImageJ: 25 години анализа на сликата. А. Нат. Метод 9, 676-682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Мазност и валидност на дистрибуцијата на големината на кристалитите во анализата на профилот на Х-зраци. J. Применета процесна кристалографија 11, 50-55 (1978).
Гонзалес, ЈМ, итн. Магнетна вискозност и микроструктура: зависност од големината на честичката од волуменот на активирање. J. Применета физика 79, 5955 (1996).
Ваваро, Г., Агостинели, Е., Теста, А.М., Педис, Д. и Лаурети, С. во магнетно снимање со ултра висока густина. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd наноструктури и превртување на магнетизацијата на филмот. J. Application Physics 97, 10J702 (2005).
Хлопков, К., Гутфлејш, О., Хинц, Д., Милер, К.-Х. & Schultz, L. Еволуција на доменот на интеракција во текстуриран ситно-грануларен магнет Nd2Fe14B. J. Application Physics 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Магнетно стврднување зависно од големината во наночестичките CoFe2O4: ефектот на навалување на површинскиот вртење. J. Физика. D. Аплицирајте за Физика 53, 504004 (2020).
Време на објавување: Декември-11-2021 година
